第四章 環境場—視覺組織及其定律
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行為世界的組織和特性。
靜止過程的一般特征。
簡潔律。
最簡單的條件：完全同質的刺激分布。
空間組織的某些基本原理。
異質刺激：在其他同質場中唯一異質的簡單例子&mdash&mdash涉及這一例子的兩個問題：（1）單位形成；（2）形狀問題。
作為刺激的點和線：（1）點；（2）線&mdash&mdash閉合因素；良好形狀的因素；良好的連續；線條圖樣的三維組織；空間知覺理論的結果：先天論和經驗主義；三維空間的組織理論。
刺激、線和點的非連續異質：接近性；接近性和等同性；閉合。
其他一些異質刺激。
組織和簡潔律：最小和最大的單一性。
來自數量、順序和意義等觀點的組織。
行為世界的組織和特性 事物的外表由場的組織（fieldorganization）所決定，接近刺激（proximalstimulus）的分布引起了這種場的組織。
于是，我們必須把我們的研究用于這種場的組織中去。
那麼，何種組織對單位形成（unitformation）負責呢？為什麼行為空間（behaviouralspace）是三維的呢？組織是如何産生顔色或大小恒常性的呢？這些都是我們必須處理的問題。
曆史上，這些問題均以随機的順序得到過研究，每一位實驗者選擇一個場，在這個場裡他碰巧看到一個實際的問題以及解決該問題的一種方法。
毋須贅言，我們對許多這樣的問題尚無答案，而且，對任何一個問題均無完整的答案。
但是，我們現在擁有充分的實驗證據，以便為我們的評說提供系統化的程序。
我們将以這樣一種方式選擇我們的材料，它可以使相互依存的主要問題清楚地顯示出來。
靜止過程的一般特征 倘若我們的起點更為一般化，則這樣一種系統的嘗試就會取得更好的成功。
因此，在談論任何一種實驗證據以前，我們将問一個問題，即我們是否知道屬于一切組織的任何一種組織特性。
由于心理的組織是我們的問題，因此我們無法從心理事實中取得我們的答案，可以這樣說，心理組織是我們方程式中的未知數。
這就意味着，我們必須轉向物理學。
那麼，物理組織，即過程的自發分布，是否顯示了我們正在尋找的一般特征呢？ 最大和最小的特性 當我們轉向靜止分布（stationarydistributions）時，也就是說，時間上的不再變化，我們确實找到了這些特征。
靜止過程具有某些最大一最小特性（maximum－minimunproperties），也就是說，這些過程的一個已知參數（parameter）不僅具有大小，而且具有最大或最小的可能性。
我們隻需舉出幾個例子便可使這一點明晰起來：如果我們在同一節電池的兩極之間建立起若幹電路，那末電流便将自行分布，以便在該系統中産生最小的能量。
讓我們來舉一個隻有兩部分電路的簡單例子。
基爾霍夫定律（kirchhoff&rsquoslaw）表明了I1／I2＝R2／R1，在這一方程式中，I1和I2代表兩部分電流的強度（intensities），而R1和R2則代表部分電路中相應的電阻。
現在，從數學角度很容易說明，這些電流（即在電阻為R1的電路内電流I1和電阻為R2的電路内電流I2）将産生較少的熱量，也就是說，比起電流I1為更大或更小的情況來，比起電流I2為更大或更小的情況來，将産生較少的熱量，這是相對于基爾霍夫定律的要求而言的[兩種強度之和必須保持不變，因為電路的電流強度僅僅依賴它的電動勢（electromotiveforce）及其全部電阻]。
另外一個例子是肥皂泡。
為什麼肥皂泡的形狀呈球形呢？在所有固體中，球體的表面積對于特定的體積來說是最小的，或者說，球體的體積對于特定的表面積來說是最大的。
因此，肥皂泡解決了一個最大一最小的問題，我們也不難理解個中的原因了。
肥皂粒子相互吸引，它們傾向于占據盡可能少的空間，但是，内部的空氣壓力迫使這些肥皂粒子停留在外面，從而形成這一空氣容積的表面膜。
它們必須盡可能地形成厚的表面層，如果表面越小，它的厚度就越大，這是以質量的量（amountofmass）保持不變為前提的。
與此同時，膜的勢能将盡可能小。
最大量和最小量當然是與占優勢的條件相關聯的；絕對的最大量是無限的，而最小量則等于零。
在我們的上述例子中，所謂條件就是指質量的量，也就是說，肥皂溶液的量和空氣容積。
在第一個例子中，它是指由電動勢和全部電阻産生的整個電路的電流強度。
現在，我們可以理解有關靜态分布的一般觀點了，它是我從苛勒（kohler）那裡援引過來的：&ldquo處于不受時間支配的狀态（time－independentstates）的一切過程，分布向着最小能量轉移&rdquo（192年，p．250）。
或者，可以這樣說，最終的不受時間支配的分布包含能夠工作的最小能量。
這個觀點适用于我們将在後面讨論的整個系統，即在某些條件下，它要求整個系統的一部分吸收最大的能量（參見苛勒，1924年，p．533）。
于是，我們在物理學中發現了一種靜止分布的特征，也即我們已經尋找過的那種特征。
如果神經過程是物理過程的話，那末它們必須滿足這個條件，不論它們是靜止的還是半靜止的；我們無法期望在我們的神經系統中找到這樣的過程，它們完全不受時間的支配，因為這些條件從不保持絕對的恒定。
然而，在短時期内，這些條件的變化在大量的例子中将發生得十分緩慢，以緻于為了實用的目的，這些分布在這樣的短時期内是靜止的；于是，這些過程可以稱作準靜止的（quasi－stationary），它們可以作為靜止過程來處理。
這樣，我們找到了一切靜止的神經組織的一般特征：我們知道，它們必須具有某些特性，僅僅因為它們是靜止組織的緣故。
就其本身而言，這是一種巨大的收獲，但是它并未為我們提供任何一種具體的頓悟（insight），即對心理組織實際性質的頓悟，因為我們沒有測量這些過程之能量的工具。
我們可以這樣說，若以犧牲物理觀點的精确性為代價，則在心理組織中，如同占優勢的條件所允許的那樣，将會發生非多即少的情況。
質的方面 我們可以再深入一步。
迄今為止，我們的陳述是關于量化方面的，可是，我們的行為環境（behaviouralenvironment）并不反映這種量化；恰恰相反，它是純質的。
那末，我們如何才能在量和質之間架設橋梁呢？關于這個問題，我們已經在第一章中回答過了：量和質并非事件的兩個不同特性，而是同一件事件的不同方面。
因此，我們可以問：滿足量的最小－最大條件的靜止的物理過程的質化方面究竟是什麼？對于這個問題，不可能取得完全滿意的答案，我們沒有可以用于一切情形的一般的質化概念。
但是，存在一些特例，在這些特例中，靜止過程的質化方面開始變得明顯起來（苛勒，1920年，pp．257f）。
像居裡（Curie）和馬赫（Mach）等物理學家都曾被自然界中許多穩定形式的對稱性（Symmetry）和規律性（regularity）所圍困，諸如結晶體就屬于此類。
于是，居裡系統地闡述了下述的主張，&ldquo某些對稱要素并不存在，這對于任何一種物理過程的發生來說是必要的&rdquo；苛勒則系統闡述了這一主張的反題：聽任自身處置的一種系統将會在趨向一種不受時間支配的狀态中失去其不對稱性，并變得更具規律性。
隻要過程得以發生的條件是簡單的，則這一主張的措詞便是十分清楚的了。
但是，當過程得以發生的條件變得不怎麼簡單時，将會發生什麼情況呢？一個非常具有啟發性的例子是水滴。
當水滴懸于具有同樣密度的媒體（medium）中時，它們将是完美的球體；借助固體的支持，球狀稍微扁平；當水滴穿過空氣時，它們又表現出一種新的形狀，盡管這種形狀比球狀更不簡單，卻仍然是完全對稱的，并滿足以下的條件，即水滴的形狀使它穿越空氣時受到的阻力最小，這樣一來，它便可以下落得盡可能地快；換言之，下降的水滴完全是流線型的（streamlined）；它的對稱性再次與最大-最小原理相一緻。
我們在這個例子中看到了一種靜止狀态如何随着越來越複雜的條件而變得越來越不簡單，平衡（equilibrium）狀态便是在這些條件下建立起來的。
所以，當媒體處于複雜狀态時，當媒體以一種複雜的方式使其特性逐點發生變化時，随之而産生的靜止分布在某種意義上說便不再是有規律的或對稱的，我們就不再擁有概念去描述這類分布的質化方面。
概念将不得不是這樣的，即普通的對稱性将成為特例，隻在特别簡單的條件下實現。
盡管我們收獲不大，但是我們已經獲得了一些東西。
我們至少能夠選擇在簡單條件下發生的心理組織，并預言它們具有規律性、對稱性和單一性（simplicity）。
這一結論是以&ldquo心物同型論&rdquo（isomorphism）的原理為基礎的，根據這一原理，生理過程的特征也就是與之相應的意識過程的特征。
此外，我們必須記住，始終存在着兩種可能性，它們與最小量和最大量相一緻；從而發生非多即少的情況。
因此，根據這兩種可能性，我們的術語&mdash&mdash單一性或規律性将具有不同含義。
最小事件的單一性将與最大事件的單一性有所區别。
至于這兩種可能性中哪一種可能性會在每一種具體情形裡實現，則依賴于該過程的一般條件。
簡潔律 我們已經得到了一個一般的原理，盡管公認為是有點含糊的原理，但它指導着我們對心物組織（psychophysicalorganization）進行研究。
在我們的研究過程中，我們将使這一原理變得更加具體；我們将習得關于單一性和規律性本身的更多的東西。
該原理是由威特海默（Wertheimer）引入的，他稱這一原理為簡潔律（lawofPragnanz）。
它可以簡要地闡述如下：心理組織将總是如占優勢的條件所允許的那樣&ldquo良好&rdquo（good）。
在這一定義中，&ldquo良好&rdquo這個術語未被界定。
它包括下列特性，例如規律性、對稱性、單一性，以及我們在讨論過程中将會遇到的其他一些特性。
最簡單的條件：完全同質的刺激分布 現在，讓我們從研究具體的心理組織開始！我們從一個最簡單的例子開始我們的闡釋，這個例子僅僅在最近才引起心理學家的注意。
隻有當力的分布在感官表面上絕對同質（homoge-neous）時，這個最簡單的例子才得以實現。
為什麼這是一個最簡單的條件：不同的傳統觀點 為什麼事物像看上去的那樣？這個問題我們在前一章已經讨論過了。
為了把這一例子看作是最簡單的例子（盡管它看來是理所當然的），我們需要在回答問題時作出劇烈的改變。
隻要人們期望對我們問題的答案來自局部刺激（localstimulation）結果的調查，那麼，另一情形看來便是最簡單的了，也就是說，在該情形中，視網膜隻有一點受到刺激。
實驗證據（該證據我們将在後面進行讨論）表明這種假設是錯誤的。
同樣的結論直接來自我們的第三個答案。
如果知覺便是組織的話，也就是說，一個拓展中的心物過程有賴于整個刺激分布，那麼，這種分布的同質性必定是最簡單的情形，而不是包含不連續性（discontinuity）的傳統情形。
我們可以用數學方式來表述這兩種刺激，也就是測定視網膜上位置功能的刺激強度。
由于視網膜是一個表面，視網膜上的每個點可以按照笛卡爾坐标系（Decartesiansystemofco-ordinates）而在一個平面上描繪。
每個點的強度必須被描繪為這一平面上的一個點，所有強度将存在于一個表面上，它的形狀有賴于強度的分布。
現在，如果強度是同質的，那麼這個表面就将是與xy平面相平行的一個平面，平面上方位置越高，強度也就越大，而且，在距離為零時，與之相應，強度也等于零。
相反，如果我們的視網膜隻有一點受到刺激，那麼我們的表面就不再是一個作為整體的平面了。
它的最大部分仍将與xy平面保持一緻，但是，在一個點上，對受到刺激的這個點來說，其強度将呈陡峭的上升走勢，在下一點上又重新。
下降至xy平面。
如果我們不想運用透視圖的話，我們便隻能複制一個有關這些分布的二維截面圖。
然後，我們可以在橫坐标上沿着視網膜的一條線（譬如說，視網膜水平線）測定所有的點和縱坐标上的強度。
一般說來，所謂視網膜水平線是指眼睛處于正常位置時通過視覺中心的一根水平線。
因此，圖8a代表強度i的同質分布，圖8b則描繪了隻有一點受到刺激時的分布情況。
在圖8a裡面，上方的線表示分布，而在圖8b裡面，則整個圖解均表示分布情況，因為在X軸和i軸上除了該點之外都是一緻的。
第一幅圖與一個完全的平面相一緻，而第二幅圖與一個具有極性（pole）的平面相一緻。
那麼，當我們的視網膜按照第一幅圖形受到中性光（neutrallight）刺激時，我們将看見什麼？ 中性光的同質分布 我必須用新的條件來修改一般的問題，這裡的新條件是指，光是中性的，因為用這些刺激分布所做的實驗采用的便是中性光。
我們将在後面就光非中性的情形提供一個假設性陳述。
産生這種同質刺激的不同的距離刺激 對我們問題的回答頗為簡單：在這些條件下，觀察者将會&ldquo感到他自己在霧霭般的光線中遊泳，光線在不定的距離上變得更加聚集（condensed）起來&rdquo［梅茨格（Metzger），1930年，p．13」。
讓我們考慮一下我們是如何在視網膜的整個區域内産生這種一緻的強度分配的；換言之，我們必須使用哪些距離刺激（distantstimuli）以便獲得同質的接近刺激（proximalstimulation）。
當然，我們可以使我們的被試置于實際的迷霧之中，并對迷霧予以均勻照明，在該情形裡，被試的行為場将是地理場的良好代表；看到的霧與實際的霧相一緻。
即便如此，不斷增加的聚集将是屬于行為霧（behaviouralfog）的特征，而不是屬于實際霧的特征。
但是，我們可以通過完全不同的手段來産生同樣的接近刺激。
置于觀察者面前的任何一個表面，如果面上的每個點均把同樣數量的光送入觀察者的眼中，這将滿足我們的條件。
不論他是位于一個平坦的垂直牆前面，還是位于一個半球的中央，或者身處一片實際的霧中，對他來說不會有什麼不同；他将始終看到充斥着空間的迷霧，而不是一個平面。
此外，不管面的反照率（albedo）是什麼，如果從面上反射的光保持不變，那也不會有什麼不同。
反照率是反射系數（coefficientofreflection），即用單位面積接受的光量去除以單位面積反射的光量；而反射的光量是投射于單位面積的光的産物和反照率。
如果L代表反照率，i代表反射光的強度，I代表投射到單位面積上的光的強度，那末： L＝i／I，并且i＝IL 由于沒有任何一種表面能将投射于其上的所有光反射出去，因此L始終小于I。
如果L與I呈反比的話，則i保持不變。
i＝LI&rsquo＝（LP）I/P 這裡的P是指任何正數（positivenumber）。
這些條件下的白色恒常性 因此，在絕對同質的刺激條件下，霧的外表隻能依賴i，如果i保持恒常，并且完全不受L的支配，情況必定是這樣。
換言之，有兩個面，一個面比另一個面明亮10倍，但是接受的光照卻隻有後者的1／10，那麼這兩個面肯定産生同樣的知覺。
這意昧着，在這些條件下不可能存在白色恒常性，因為恒常性是指，實際的外表是反照率的一個函數；在正常條件下，一個處于充分光照下的黑色表面像陰影中的一個白色表面一樣反射同樣多的光，但是這個黑色表面看起來與白色表面并不一樣亮，對此問題，我們将在最後一章予以讨論。
白色和堅持 如果使用全部同質的刺激，那末就不可能發生任何恒常性，這個否定陳述涉及下面的肯定主張，即一切恒常性預示了刺激的異質性，并為我們提供了解釋恒常性的第一條線索。
另一方面，這個否定陳述還留給我們一個問題；當兩個同質的面以反照率L1和L2接收光照量I1和I2，在L1I1=L2I2時，如果這兩個同質面引起了同樣的知覺，那麼這種知覺将成為什麼樣子？它們呈白色還是灰色還是黑色？隻有當我們知道了外表對i（即反射光的強度）的依賴性以後，我們方才能夠回答這個問題。
但是，這個函數或多或少還是未知的。
我們能夠肯定地說的是，這個函數的因變量（dependentvariable）即霧的外表，具有幾個方面，它們可以作為分離變量（Separatevariables）來處理。
我們必須至少在它的&ldquo白色&rdquo和它的&ldquo印象&rdquo（impressiveness）或&ldquo堅持&rdquo（insis－tency）之間作出區分。
前者意指它與黑白系列成員的相似性，後者意指一種特征，它不僅僅涉及行為目标，而且涉及自我（Ego），即自我和行為目标之間的一種關系（梅茨格，p．20）。
早在1896年，G．E．缪勒（Muller）把&ldquo印象&rdquo界定為&ldquo感覺印象用以吸引我們注意的力量&rdquo（pp．20f．）。
如果這是指一種直接描述的話，那麼，看來它與我們文章中的陳述是等同的，我們的陳述取自梅茨格，他也摘引了缪勒的話，而鐵欽納（Titchener）的三個術語更加清楚地帶出了目标－自我的關系（object－Egorelation）。
當我們引入自我時，我們将讨論與堅持類似的特征，但是，有意義的是，如果我們不是被迫地去提及自我的話，我們甚至無法開始關于環境場的讨論。
環境場的特征是一個自我的場，這種自我直接受該場的影響。
同質刺激強度的效應 然而，我們必須回到自己的問題上來，即霧的外表和刺激強度的關系問題。
由于我們的知識仍然很不完整，因此，我們可以不考慮适應性在這種關系上的效應，這裡的所謂适應性，是指一般意義上的暗适應和光适應（darkandlightadaptation）。
我們可以根據梅茨格在絕對同質刺激條件下取得的結果而得出結論，堅持随強度而變化大于堅持随白色而變化。
梅茨格提供了有關場中事件（從絕對的黑暗開始，逐漸明亮起來）的描述。
&ldquo起初，對觀察者來說，它是在沉悶減少的意義上亮起來的，而不是在黑暗減少的意義上亮起來的，觀察者感到一種壓力的消失，他似乎可以再次自由自在地呼吸了；有些人同時看到了空間的明顯擴展。
隻有到了那時，它才會在黑暗減少的意義上迅速地亮起來，與此同時，充斥空間的色彩也降低了&rdquo（p．16）。
由于他無法在較高的強度上産生完全同質的刺激分布，因此，我們無法确定被見到的迷霧空間的深度對刺激強度的依賴性，但是，我們看到了刺激的開始，也看到了刺激的第一次增強産生了明顯的擴張。
這種擴張再次與自我相關；隻要注意一下從壓力下解脫出來就行了，這種壓力恰恰是刺激的首次結果。
梅茨格的儀器設備 現在，讓我們簡要地描述一下梅茨格的儀器設備。
觀察者坐在經過仔細粉刷的牆的前面，牆的面積為4×4平方米，距離為1．25米。
如果觀察者直接坐在牆中央的對面，那麼這堵牆便不會全部進入觀察者的視野，它與水平方向大約200度視角相一緻，并與垂直方向的125度視角相一緻，而牆的側面僅僅填滿了116度的視角。
由于觀察者坐在置于房間地闆上的一把椅子上，凝視着地闆上方約1．5米的一個點，所以，牆壁的維度在任何一個方向上都是不充分的；因此，朝向觀察者的兩側必須加到所有的四條邊上去，從而使引入的異質盡可能地小。
實際上，牆壁和兩側結合在一起的幾條邊一開始就看不見，或者過了很短的時間就看不見。
照明是由一台幻燈機提供的，這台幻燈具有一組特殊結構的透鏡。
微觀結構的刺激 迄今為止報道的結果是從上述儀器中獲得的，隻要照明強度保持在一定水平以下便可以了。
然而，如果明度增強，就會發生某種新的情況。
霧就會聚集成規則的曲面，這種曲面從各個側面将觀察者包圍起來；它的外表如同天空一般朦胧，而且是與天空相似的，因為其中央也稍稍扁平。
霧的邊緣的外表距離與正常條件下見到的牆壁邊緣的外表距離是大緻相同的。
如果明度進一步增強，面就筆直地伸展成一個平面，它的外表距離可以十分明确地增加，一直延伸到實際距離以外。
為什麼會出現從充滿空間的霧向一個平面轉變呢？梅茨格的實驗（該實驗由于太複雜而不能在這裡描述）提供了答案。
原因在于粉刷過的表面的&ldquo粒子&rdquo，或者，根據接近刺激的原理，原因在于下述的事實，即在較高強度的情況下，刺激分布不再完全是同質的，而是具有我們稱之為一種微觀結構（microstructure）的東西。
現在距離刺激物體的微觀結構當然是不受明度控制的；為什麼接近的微觀結構卻有賴于明度呢？答案可以在調節（ac－commodation）中找到。
由于微觀結構，異質如此之小，以緻于消失，如果眼睛不是完全聚焦的話，而且，隻要明度較低，調節便不再完善&mdash&mdash關于這一點，我們将在稍後讨論。
我們暫且接受以下事實，即隻有當接近刺激不再完全同質時，一個面才可以被看到，而微觀結構對産生這一效應來說是充分異質的。
空間組織的某些基本原理 （1）原始的三維知覺 這些事實揭示了心物組織的若幹基本原理：在最簡單的可能的刺激條件下，我們的知覺是三維的（threedimensional）；我們見到，充斥着中性色彩的空間伸展至或多或少不确定的距離，這種距離可能随着刺激強度而變化，盡管這一點尚未确定。
這一簡單的事實廢除了對下列問題的若幹答案，該問題是：盡管我們的視網膜是二維的（twodimensional），為什麼我們能夠看到一個三維的空間呢？事實上，貝克萊（Berleley）提供了一個他認為是結論性的證據，即我們不可能&ldquo看&rdquo到深度，我們的深度知覺（Perceptionofdepth）不可能是感覺的（sensory）。
&ldquo我認為，大家都同意距離本身無法直接被看到。
因為距離是一條線，其一端指向眼睛，它在眼睛的&ldquo領地&rdquo中僅僅投射一點，該點同樣保持不變，不論距離是短是長&rdquo（p．162）。
為使這一論點成為結論性的，就需要兩個相互依存的假設。
首先，它包含了恒常性假設（constancyhypothesis），認為我們可以通過逐一考查其個别點來調查整個知覺空間。
空間未被作為拓展中的過程來處理，而是作為獨立的局部過程之和來處理。
其次，該論點把刺激分布的維度與刺激結果的維度關聯起來。
由于視網膜是二維的，因此被見到的空間也必定是二維的。
但是，視網膜是大腦三維視覺的界面（boundarysurface），建立在這個界面上的力決定了一種擴展至整個三維區的過程。
貝克萊的論點僅僅證明了，在某些條件下，客觀上位于不同距離的兩個點看上去似乎位于同一距離，但是，貝克萊的論點并未證明，這種距離必須是零，因為它沒有指明兩個物體出現的距離（參見考夫卡，1930年）。
與貝克萊的論點相似的一種謬論也在感覺心理學的其他領域出現了。
經常被提及的這個論點是，如果一個特定的刺激樣式具有一定的維度（在這些維度中，該刺激樣式可以獨立地變化），那末，相應的行為資料也将具有同樣數目的維度，而且不會更多。
因此，就我們關于光強的雙重效應［白色和堅持性（white－nessandinsistency）」的陳述而言，人們可能會對一個刺激變量僅與一個知覺變量相對應的問題提出異議，盡管就我所知，該論點尚未用于這一特例。
但是，該論點已經用于聲學，在聲學中，人們可以從純粹的正弦曲線波（sinnsoidalwaves）頻率和振幅的雙重變異性中得出下列結論，即相應的聽覺效果（純粹的音調）也可能具有這兩種屬性。
由此可見，這一論點的錯誤是顯而易見的。
如果使電流通過電解質，那末，電解質便分解，同時産生熱，這兩種結果&mdash&mdash電解質的分解和熱的産生均直接有賴于電流的強度。
換言之，在原因維度和結果維度之間并不存在邏輯的聯系（苛勒，1923年b，p．422）。
而且，不論在空間知覺還是在聲學中，這一虛假的假設已經對實驗和理論産生了決定性影響。
一俟我們從自己的解釋原理中排除了這種假設，我們就沒有必要再去說它了。
尚不清晰的原始三維空間 讓我們回到三維空間上來。
在三維空間的最為原始的形式中，它看上去幾乎是同質的；由于霧的濃度随着距離而增加，因此也不必然如此。
暫且撇開那點不談，在整個可見的空間範圍内充斥着同樣的物質，也就是灰色的霧。
我們的空間在正常條件下是多麼地不同啊！即使在梅茨格的具有更強明度的實驗中，我們的空間也是多麼地不同啊！人們在一定的距離内見到一堵白色的牆，白色限于那個平面，處于觀察者和牆壁之間的空間看上去并非白色，而是像&ldquo純粹空間&rdquo那般透明。
于是，我們看到原始空間缺乏正常空間所具有的那種清晰度（articulation）。
與此同時，我們也看到，接近刺激的清晰度（僅僅是微觀結構）可能産生有關知覺場的更為豐富的清晰度，空的空間（emptyspace）為一彩色面（colouredsurface）所終止。
由于清晰度要求刺激的異質性，也即對清晰度負有責任的特殊的力，因此我們必須進一步下結論說，同質的三維性，即霧，是一種簡單的結果，也即我們的視覺所能看到的最簡單的結果。
我們被誘使着去說，絕對的同質刺激在神經系統中引起最小的事件；而且，在這些條件下可能很少發生。
（2）面是組織的強有力産物 根據前面的讨論，看來，一個面（surface）是一個高度組織的結果，它預示着特殊的力。
這些力意味着異質性是一件不言而喻的事。
如果一切參數（parameter）都具有恒常值的話，那麼在一個系統内便不會發生任何事情。
更為特定地說，異質刺激如何在生理場中産生力，這一點已由苛勒于1920年表明了，由于它要求某種物理-化學的詳細情節，這裡不得不予以省略。
由于接近刺激的微觀結構，這些力産生了空的空間組織和界平面（boundingplanesurface）；也就是說，顔色先前曾彌散于整個空間，現在則聚集于由實際的力所支持的一個面上，而且在空間的其餘部分中消失。
看到一個平面，這似乎是世界上最簡單不過的事情了；我們對于使這個平面存在的力是一無所知的，這種簡單的知覺是一個高度動力（dynamic）的事情，一俟維持該平面的力受到幹擾，該事情就會立即發生變化。
強調這一點是重要的，因為人們關于空間知覺的傳統陳述（盡管這些人對于我們的知識已經作出了最有價值的貢獻），基本上是非動力的，也就是說，是純粹幾何學的，每個點都有它自己的&ldquo部位記号&rdquo（localsign），而一個面的外表則被認為是與特殊分布的部位記号之和相等的。
由大腦損傷而引起的力的弱化 對産生平面的力進行幹預也會改變平面的外表。
我們已經看到，當刺激異質性的喪失引起力的喪失時将會發生什麼情況。
但是，我們還可以用另外一種方式對力進行幹預。
正如我們所見到的那樣，實際的心物過程有賴于内部條件和外部條件。
讓我們來使外部條件保持不變，而僅僅去改變内部條件；也就是說，讓我們幹預一下我們觀察者的大腦，看看究竟會發生什麼情況。
當然，我們不能為了滿足我們的科學好奇心而故意這樣做。
但是，意外傷害（戰争提供了數目驚人的意外傷害的病例）卻有助于實現我們的目标。
可以毫不誇張地說，一切腦損均影響心物過程的組織，但是，症狀表現則依據損傷部位和損傷數量而有所不同［黑德，1926年；戈爾茨坦（Goldstein），1927年］。
由于我們在人類身上無法進行系統的切除實驗，因此，我們必須對偶爾送到我們手上的病例進行研究。
現在，正巧有這樣一個病例。
蓋爾布（Gelb）于1920年發現兩個病人，他們的組織受到損壞的地方正是我們現在感興趣的地方。
他們根本無法看到真正的面，也就是說，在他們的心物場中發生的色彩過程從未聚集在一個平面上，而是始終具有某種厚度，這種厚度的變化正好與距離刺激的明度相反。
因此，如果一個黑色的面看來好像是一個15厘米厚的黑色層，那麼，一個白色的面看來就隻是2－3厘米厚的一層東西了。
同樣的道理，在一個白色背景上的黑色圓圈就不會顯現在該白色平面上；該黑色圓圈會從白色背景上朝着觀察者的方向投射，并離他而去。
此外，它還将比我們所見的顯得更大一些；如果要求病人指向圓圈的界線，那麼，他們會指向圓圈界線以外幾個毫米的地方。
由此可見構成和塑造圖形的力在各個方面均變得更弱，而不僅僅在第三維度上變得更弱。
在第三維度中要比在第一維度和第二維度中傳播得更遠，這當然是由于下列事實，即白色阻止黑色以幅射方向傳播，而白色在第三維度中并不産生相似的影響。
（3）不同的組織階段 讓我們回到梅茨格的實驗上來。
在充斥着霧的空間的兩個階段和一個垂直平面的外表之間存在着一個階段，在這個階段中，所有顔色均聚集在一個面上，可是，它并不是一個平面，而是一個空&ldquo碗&rdquo，這個空碗從各方面把觀察者包圍起來。
為了與前面的論點相一緻，我們必須下結論說，這樣一種曲面（curvedsur-face）比一個平面更容易産生，也就是說，它比後者更容易與較弱的力相一緻。
按照這一解釋，進一步的事實是，如果觀察者在這隻&ldquo碗&rdquo中滞留時間十分長久，那麼該&ldquo碗&rdquo便開始分解成霧（然而，這霧并不傳播到觀察者那裡，而是在他面前留下清晰的透明層），因為繼續暴露于同一種刺激之下将會削弱由刺激施加的力。
于是，我們便有了由刺激而産生的組織系列，這些刺激意味着不斷增加的有效的力的強度：（1）顔色相等地分布在某個可見的容積（volume）内。
這一結果尚未被報道；不論它是否實現，都必定由進一步的實驗來确定。
（2）顔色分布在整個可見的容積内，但是随着離觀察者的距離的不斷增加而變濃。
（3）顔色限于可見容積的較遠一端，該可見容積形成碗狀的霧。
（4）顔色聚集在霧狀表面，該霧狀表面像一隻碗那般把觀察者包圍起來。
（5）顔色聚集在垂直的平行平面中，該平面具有真正的面的特征（與朦胧性質相反）。
第（3）到（5）預示了刺激的異質性，即微觀結構；
靜止過程的一般特征。
簡潔律。
最簡單的條件：完全同質的刺激分布。
空間組織的某些基本原理。
異質刺激：在其他同質場中唯一異質的簡單例子&mdash&mdash涉及這一例子的兩個問題：（1）單位形成；（2）形狀問題。
作為刺激的點和線：（1）點；（2）線&mdash&mdash閉合因素；良好形狀的因素；良好的連續；線條圖樣的三維組織；空間知覺理論的結果：先天論和經驗主義；三維空間的組織理論。
刺激、線和點的非連續異質：接近性；接近性和等同性；閉合。
其他一些異質刺激。
組織和簡潔律：最小和最大的單一性。
來自數量、順序和意義等觀點的組織。
行為世界的組織和特性 事物的外表由場的組織（fieldorganization）所決定，接近刺激（proximalstimulus）的分布引起了這種場的組織。
于是，我們必須把我們的研究用于這種場的組織中去。
那麼，何種組織對單位形成（unitformation）負責呢？為什麼行為空間（behaviouralspace）是三維的呢？組織是如何産生顔色或大小恒常性的呢？這些都是我們必須處理的問題。
曆史上，這些問題均以随機的順序得到過研究，每一位實驗者選擇一個場，在這個場裡他碰巧看到一個實際的問題以及解決該問題的一種方法。
毋須贅言，我們對許多這樣的問題尚無答案，而且，對任何一個問題均無完整的答案。
但是，我們現在擁有充分的實驗證據，以便為我們的評說提供系統化的程序。
我們将以這樣一種方式選擇我們的材料，它可以使相互依存的主要問題清楚地顯示出來。
靜止過程的一般特征 倘若我們的起點更為一般化，則這樣一種系統的嘗試就會取得更好的成功。
因此，在談論任何一種實驗證據以前，我們将問一個問題，即我們是否知道屬于一切組織的任何一種組織特性。
由于心理的組織是我們的問題，因此我們無法從心理事實中取得我們的答案，可以這樣說，心理組織是我們方程式中的未知數。
這就意味着，我們必須轉向物理學。
那麼，物理組織，即過程的自發分布，是否顯示了我們正在尋找的一般特征呢？ 最大和最小的特性 當我們轉向靜止分布（stationarydistributions）時，也就是說，時間上的不再變化，我們确實找到了這些特征。
靜止過程具有某些最大一最小特性（maximum－minimunproperties），也就是說，這些過程的一個已知參數（parameter）不僅具有大小，而且具有最大或最小的可能性。
我們隻需舉出幾個例子便可使這一點明晰起來：如果我們在同一節電池的兩極之間建立起若幹電路，那末電流便将自行分布，以便在該系統中産生最小的能量。
讓我們來舉一個隻有兩部分電路的簡單例子。
基爾霍夫定律（kirchhoff&rsquoslaw）表明了I1／I2＝R2／R1，在這一方程式中，I1和I2代表兩部分電流的強度（intensities），而R1和R2則代表部分電路中相應的電阻。
現在，從數學角度很容易說明，這些電流（即在電阻為R1的電路内電流I1和電阻為R2的電路内電流I2）将産生較少的熱量，也就是說，比起電流I1為更大或更小的情況來，比起電流I2為更大或更小的情況來，将産生較少的熱量，這是相對于基爾霍夫定律的要求而言的[兩種強度之和必須保持不變，因為電路的電流強度僅僅依賴它的電動勢（electromotiveforce）及其全部電阻]。
另外一個例子是肥皂泡。
為什麼肥皂泡的形狀呈球形呢？在所有固體中，球體的表面積對于特定的體積來說是最小的，或者說，球體的體積對于特定的表面積來說是最大的。
因此，肥皂泡解決了一個最大一最小的問題，我們也不難理解個中的原因了。
肥皂粒子相互吸引，它們傾向于占據盡可能少的空間，但是，内部的空氣壓力迫使這些肥皂粒子停留在外面，從而形成這一空氣容積的表面膜。
它們必須盡可能地形成厚的表面層，如果表面越小，它的厚度就越大，這是以質量的量（amountofmass）保持不變為前提的。
與此同時，膜的勢能将盡可能小。
最大量和最小量當然是與占優勢的條件相關聯的；絕對的最大量是無限的，而最小量則等于零。
在我們的上述例子中，所謂條件就是指質量的量，也就是說，肥皂溶液的量和空氣容積。
在第一個例子中，它是指由電動勢和全部電阻産生的整個電路的電流強度。
現在，我們可以理解有關靜态分布的一般觀點了，它是我從苛勒（kohler）那裡援引過來的：&ldquo處于不受時間支配的狀态（time－independentstates）的一切過程，分布向着最小能量轉移&rdquo（192年，p．250）。
或者，可以這樣說，最終的不受時間支配的分布包含能夠工作的最小能量。
這個觀點适用于我們将在後面讨論的整個系統，即在某些條件下，它要求整個系統的一部分吸收最大的能量（參見苛勒，1924年，p．533）。
于是，我們在物理學中發現了一種靜止分布的特征，也即我們已經尋找過的那種特征。
如果神經過程是物理過程的話，那末它們必須滿足這個條件，不論它們是靜止的還是半靜止的；我們無法期望在我們的神經系統中找到這樣的過程，它們完全不受時間的支配，因為這些條件從不保持絕對的恒定。
然而，在短時期内，這些條件的變化在大量的例子中将發生得十分緩慢，以緻于為了實用的目的，這些分布在這樣的短時期内是靜止的；于是，這些過程可以稱作準靜止的（quasi－stationary），它們可以作為靜止過程來處理。
這樣，我們找到了一切靜止的神經組織的一般特征：我們知道，它們必須具有某些特性，僅僅因為它們是靜止組織的緣故。
就其本身而言，這是一種巨大的收獲，但是它并未為我們提供任何一種具體的頓悟（insight），即對心理組織實際性質的頓悟，因為我們沒有測量這些過程之能量的工具。
我們可以這樣說，若以犧牲物理觀點的精确性為代價，則在心理組織中，如同占優勢的條件所允許的那樣，将會發生非多即少的情況。
質的方面 我們可以再深入一步。
迄今為止，我們的陳述是關于量化方面的，可是，我們的行為環境（behaviouralenvironment）并不反映這種量化；恰恰相反，它是純質的。
那末，我們如何才能在量和質之間架設橋梁呢？關于這個問題，我們已經在第一章中回答過了：量和質并非事件的兩個不同特性，而是同一件事件的不同方面。
因此，我們可以問：滿足量的最小－最大條件的靜止的物理過程的質化方面究竟是什麼？對于這個問題，不可能取得完全滿意的答案，我們沒有可以用于一切情形的一般的質化概念。
但是，存在一些特例，在這些特例中，靜止過程的質化方面開始變得明顯起來（苛勒，1920年，pp．257f）。
像居裡（Curie）和馬赫（Mach）等物理學家都曾被自然界中許多穩定形式的對稱性（Symmetry）和規律性（regularity）所圍困，諸如結晶體就屬于此類。
于是，居裡系統地闡述了下述的主張，&ldquo某些對稱要素并不存在，這對于任何一種物理過程的發生來說是必要的&rdquo；苛勒則系統闡述了這一主張的反題：聽任自身處置的一種系統将會在趨向一種不受時間支配的狀态中失去其不對稱性，并變得更具規律性。
隻要過程得以發生的條件是簡單的，則這一主張的措詞便是十分清楚的了。
但是，當過程得以發生的條件變得不怎麼簡單時，将會發生什麼情況呢？一個非常具有啟發性的例子是水滴。
當水滴懸于具有同樣密度的媒體（medium）中時，它們将是完美的球體；借助固體的支持，球狀稍微扁平；當水滴穿過空氣時，它們又表現出一種新的形狀，盡管這種形狀比球狀更不簡單，卻仍然是完全對稱的，并滿足以下的條件，即水滴的形狀使它穿越空氣時受到的阻力最小，這樣一來，它便可以下落得盡可能地快；換言之，下降的水滴完全是流線型的（streamlined）；它的對稱性再次與最大-最小原理相一緻。
我們在這個例子中看到了一種靜止狀态如何随着越來越複雜的條件而變得越來越不簡單，平衡（equilibrium）狀态便是在這些條件下建立起來的。
所以，當媒體處于複雜狀态時，當媒體以一種複雜的方式使其特性逐點發生變化時，随之而産生的靜止分布在某種意義上說便不再是有規律的或對稱的，我們就不再擁有概念去描述這類分布的質化方面。
概念将不得不是這樣的，即普通的對稱性将成為特例，隻在特别簡單的條件下實現。
盡管我們收獲不大，但是我們已經獲得了一些東西。
我們至少能夠選擇在簡單條件下發生的心理組織，并預言它們具有規律性、對稱性和單一性（simplicity）。
這一結論是以&ldquo心物同型論&rdquo（isomorphism）的原理為基礎的，根據這一原理，生理過程的特征也就是與之相應的意識過程的特征。
此外，我們必須記住，始終存在着兩種可能性，它們與最小量和最大量相一緻；從而發生非多即少的情況。
因此，根據這兩種可能性，我們的術語&mdash&mdash單一性或規律性将具有不同含義。
最小事件的單一性将與最大事件的單一性有所區别。
至于這兩種可能性中哪一種可能性會在每一種具體情形裡實現，則依賴于該過程的一般條件。
簡潔律 我們已經得到了一個一般的原理，盡管公認為是有點含糊的原理，但它指導着我們對心物組織（psychophysicalorganization）進行研究。
在我們的研究過程中，我們将使這一原理變得更加具體；我們将習得關于單一性和規律性本身的更多的東西。
該原理是由威特海默（Wertheimer）引入的，他稱這一原理為簡潔律（lawofPragnanz）。
它可以簡要地闡述如下：心理組織将總是如占優勢的條件所允許的那樣&ldquo良好&rdquo（good）。
在這一定義中，&ldquo良好&rdquo這個術語未被界定。
它包括下列特性，例如規律性、對稱性、單一性，以及我們在讨論過程中将會遇到的其他一些特性。
最簡單的條件：完全同質的刺激分布 現在，讓我們從研究具體的心理組織開始！我們從一個最簡單的例子開始我們的闡釋，這個例子僅僅在最近才引起心理學家的注意。
隻有當力的分布在感官表面上絕對同質（homoge-neous）時，這個最簡單的例子才得以實現。
為什麼這是一個最簡單的條件：不同的傳統觀點 為什麼事物像看上去的那樣？這個問題我們在前一章已經讨論過了。
為了把這一例子看作是最簡單的例子（盡管它看來是理所當然的），我們需要在回答問題時作出劇烈的改變。
隻要人們期望對我們問題的答案來自局部刺激（localstimulation）結果的調查，那麼，另一情形看來便是最簡單的了，也就是說，在該情形中，視網膜隻有一點受到刺激。
實驗證據（該證據我們将在後面進行讨論）表明這種假設是錯誤的。
同樣的結論直接來自我們的第三個答案。
如果知覺便是組織的話，也就是說，一個拓展中的心物過程有賴于整個刺激分布，那麼，這種分布的同質性必定是最簡單的情形，而不是包含不連續性（discontinuity）的傳統情形。
我們可以用數學方式來表述這兩種刺激，也就是測定視網膜上位置功能的刺激強度。
由于視網膜是一個表面，視網膜上的每個點可以按照笛卡爾坐标系（Decartesiansystemofco-ordinates）而在一個平面上描繪。
每個點的強度必須被描繪為這一平面上的一個點，所有強度将存在于一個表面上，它的形狀有賴于強度的分布。
現在，如果強度是同質的，那麼這個表面就将是與xy平面相平行的一個平面，平面上方位置越高，強度也就越大，而且，在距離為零時，與之相應，強度也等于零。
相反，如果我們的視網膜隻有一點受到刺激，那麼我們的表面就不再是一個作為整體的平面了。
它的最大部分仍将與xy平面保持一緻，但是，在一個點上，對受到刺激的這個點來說，其強度将呈陡峭的上升走勢，在下一點上又重新。
下降至xy平面。
如果我們不想運用透視圖的話，我們便隻能複制一個有關這些分布的二維截面圖。
然後，我們可以在橫坐标上沿着視網膜的一條線（譬如說，視網膜水平線）測定所有的點和縱坐标上的強度。
一般說來，所謂視網膜水平線是指眼睛處于正常位置時通過視覺中心的一根水平線。
因此，圖8a代表強度i的同質分布，圖8b則描繪了隻有一點受到刺激時的分布情況。
在圖8a裡面，上方的線表示分布，而在圖8b裡面，則整個圖解均表示分布情況，因為在X軸和i軸上除了該點之外都是一緻的。
第一幅圖與一個完全的平面相一緻，而第二幅圖與一個具有極性（pole）的平面相一緻。
那麼，當我們的視網膜按照第一幅圖形受到中性光（neutrallight）刺激時，我們将看見什麼？ 中性光的同質分布 我必須用新的條件來修改一般的問題，這裡的新條件是指，光是中性的，因為用這些刺激分布所做的實驗采用的便是中性光。
我們将在後面就光非中性的情形提供一個假設性陳述。
産生這種同質刺激的不同的距離刺激 對我們問題的回答頗為簡單：在這些條件下，觀察者将會&ldquo感到他自己在霧霭般的光線中遊泳，光線在不定的距離上變得更加聚集（condensed）起來&rdquo［梅茨格（Metzger），1930年，p．13」。
讓我們考慮一下我們是如何在視網膜的整個區域内産生這種一緻的強度分配的；換言之，我們必須使用哪些距離刺激（distantstimuli）以便獲得同質的接近刺激（proximalstimulation）。
當然，我們可以使我們的被試置于實際的迷霧之中，并對迷霧予以均勻照明，在該情形裡，被試的行為場将是地理場的良好代表；看到的霧與實際的霧相一緻。
即便如此，不斷增加的聚集将是屬于行為霧（behaviouralfog）的特征，而不是屬于實際霧的特征。
但是，我們可以通過完全不同的手段來産生同樣的接近刺激。
置于觀察者面前的任何一個表面，如果面上的每個點均把同樣數量的光送入觀察者的眼中，這将滿足我們的條件。
不論他是位于一個平坦的垂直牆前面，還是位于一個半球的中央，或者身處一片實際的霧中，對他來說不會有什麼不同；他将始終看到充斥着空間的迷霧，而不是一個平面。
此外，不管面的反照率（albedo）是什麼，如果從面上反射的光保持不變，那也不會有什麼不同。
反照率是反射系數（coefficientofreflection），即用單位面積接受的光量去除以單位面積反射的光量；而反射的光量是投射于單位面積的光的産物和反照率。
如果L代表反照率，i代表反射光的強度，I代表投射到單位面積上的光的強度，那末： L＝i／I，并且i＝IL 由于沒有任何一種表面能将投射于其上的所有光反射出去，因此L始終小于I。
如果L與I呈反比的話，則i保持不變。
i＝LI&rsquo＝（LP）I/P 這裡的P是指任何正數（positivenumber）。
這些條件下的白色恒常性 因此，在絕對同質的刺激條件下，霧的外表隻能依賴i，如果i保持恒常，并且完全不受L的支配，情況必定是這樣。
換言之，有兩個面，一個面比另一個面明亮10倍，但是接受的光照卻隻有後者的1／10，那麼這兩個面肯定産生同樣的知覺。
這意昧着，在這些條件下不可能存在白色恒常性，因為恒常性是指，實際的外表是反照率的一個函數；在正常條件下，一個處于充分光照下的黑色表面像陰影中的一個白色表面一樣反射同樣多的光，但是這個黑色表面看起來與白色表面并不一樣亮，對此問題，我們将在最後一章予以讨論。
白色和堅持 如果使用全部同質的刺激，那末就不可能發生任何恒常性，這個否定陳述涉及下面的肯定主張，即一切恒常性預示了刺激的異質性，并為我們提供了解釋恒常性的第一條線索。
另一方面，這個否定陳述還留給我們一個問題；當兩個同質的面以反照率L1和L2接收光照量I1和I2，在L1I1=L2I2時，如果這兩個同質面引起了同樣的知覺，那麼這種知覺将成為什麼樣子？它們呈白色還是灰色還是黑色？隻有當我們知道了外表對i（即反射光的強度）的依賴性以後，我們方才能夠回答這個問題。
但是，這個函數或多或少還是未知的。
我們能夠肯定地說的是，這個函數的因變量（dependentvariable）即霧的外表，具有幾個方面，它們可以作為分離變量（Separatevariables）來處理。
我們必須至少在它的&ldquo白色&rdquo和它的&ldquo印象&rdquo（impressiveness）或&ldquo堅持&rdquo（insis－tency）之間作出區分。
前者意指它與黑白系列成員的相似性，後者意指一種特征，它不僅僅涉及行為目标，而且涉及自我（Ego），即自我和行為目标之間的一種關系（梅茨格，p．20）。
早在1896年，G．E．缪勒（Muller）把&ldquo印象&rdquo界定為&ldquo感覺印象用以吸引我們注意的力量&rdquo（pp．20f．）。
如果這是指一種直接描述的話，那麼，看來它與我們文章中的陳述是等同的，我們的陳述取自梅茨格，他也摘引了缪勒的話，而鐵欽納（Titchener）的三個術語更加清楚地帶出了目标－自我的關系（object－Egorelation）。
當我們引入自我時，我們将讨論與堅持類似的特征，但是，有意義的是，如果我們不是被迫地去提及自我的話，我們甚至無法開始關于環境場的讨論。
環境場的特征是一個自我的場，這種自我直接受該場的影響。
同質刺激強度的效應 然而，我們必須回到自己的問題上來，即霧的外表和刺激強度的關系問題。
由于我們的知識仍然很不完整，因此，我們可以不考慮适應性在這種關系上的效應，這裡的所謂适應性，是指一般意義上的暗适應和光适應（darkandlightadaptation）。
我們可以根據梅茨格在絕對同質刺激條件下取得的結果而得出結論，堅持随強度而變化大于堅持随白色而變化。
梅茨格提供了有關場中事件（從絕對的黑暗開始，逐漸明亮起來）的描述。
&ldquo起初，對觀察者來說，它是在沉悶減少的意義上亮起來的，而不是在黑暗減少的意義上亮起來的，觀察者感到一種壓力的消失，他似乎可以再次自由自在地呼吸了；有些人同時看到了空間的明顯擴展。
隻有到了那時，它才會在黑暗減少的意義上迅速地亮起來，與此同時，充斥空間的色彩也降低了&rdquo（p．16）。
由于他無法在較高的強度上産生完全同質的刺激分布，因此，我們無法确定被見到的迷霧空間的深度對刺激強度的依賴性，但是，我們看到了刺激的開始，也看到了刺激的第一次增強産生了明顯的擴張。
這種擴張再次與自我相關；隻要注意一下從壓力下解脫出來就行了，這種壓力恰恰是刺激的首次結果。
梅茨格的儀器設備 現在，讓我們簡要地描述一下梅茨格的儀器設備。
觀察者坐在經過仔細粉刷的牆的前面，牆的面積為4×4平方米，距離為1．25米。
如果觀察者直接坐在牆中央的對面，那麼這堵牆便不會全部進入觀察者的視野，它與水平方向大約200度視角相一緻，并與垂直方向的125度視角相一緻，而牆的側面僅僅填滿了116度的視角。
由于觀察者坐在置于房間地闆上的一把椅子上，凝視着地闆上方約1．5米的一個點，所以，牆壁的維度在任何一個方向上都是不充分的；因此，朝向觀察者的兩側必須加到所有的四條邊上去，從而使引入的異質盡可能地小。
實際上，牆壁和兩側結合在一起的幾條邊一開始就看不見，或者過了很短的時間就看不見。
照明是由一台幻燈機提供的，這台幻燈具有一組特殊結構的透鏡。
微觀結構的刺激 迄今為止報道的結果是從上述儀器中獲得的，隻要照明強度保持在一定水平以下便可以了。
然而，如果明度增強，就會發生某種新的情況。
霧就會聚集成規則的曲面，這種曲面從各個側面将觀察者包圍起來；它的外表如同天空一般朦胧，而且是與天空相似的，因為其中央也稍稍扁平。
霧的邊緣的外表距離與正常條件下見到的牆壁邊緣的外表距離是大緻相同的。
如果明度進一步增強，面就筆直地伸展成一個平面，它的外表距離可以十分明确地增加，一直延伸到實際距離以外。
為什麼會出現從充滿空間的霧向一個平面轉變呢？梅茨格的實驗（該實驗由于太複雜而不能在這裡描述）提供了答案。
原因在于粉刷過的表面的&ldquo粒子&rdquo，或者，根據接近刺激的原理，原因在于下述的事實，即在較高強度的情況下，刺激分布不再完全是同質的，而是具有我們稱之為一種微觀結構（microstructure）的東西。
現在距離刺激物體的微觀結構當然是不受明度控制的；為什麼接近的微觀結構卻有賴于明度呢？答案可以在調節（ac－commodation）中找到。
由于微觀結構，異質如此之小，以緻于消失，如果眼睛不是完全聚焦的話，而且，隻要明度較低，調節便不再完善&mdash&mdash關于這一點，我們将在稍後讨論。
我們暫且接受以下事實，即隻有當接近刺激不再完全同質時，一個面才可以被看到，而微觀結構對産生這一效應來說是充分異質的。
空間組織的某些基本原理 （1）原始的三維知覺 這些事實揭示了心物組織的若幹基本原理：在最簡單的可能的刺激條件下，我們的知覺是三維的（threedimensional）；我們見到，充斥着中性色彩的空間伸展至或多或少不确定的距離，這種距離可能随着刺激強度而變化，盡管這一點尚未确定。
這一簡單的事實廢除了對下列問題的若幹答案，該問題是：盡管我們的視網膜是二維的（twodimensional），為什麼我們能夠看到一個三維的空間呢？事實上，貝克萊（Berleley）提供了一個他認為是結論性的證據，即我們不可能&ldquo看&rdquo到深度，我們的深度知覺（Perceptionofdepth）不可能是感覺的（sensory）。
&ldquo我認為，大家都同意距離本身無法直接被看到。
因為距離是一條線，其一端指向眼睛，它在眼睛的&ldquo領地&rdquo中僅僅投射一點，該點同樣保持不變，不論距離是短是長&rdquo（p．162）。
為使這一論點成為結論性的，就需要兩個相互依存的假設。
首先，它包含了恒常性假設（constancyhypothesis），認為我們可以通過逐一考查其個别點來調查整個知覺空間。
空間未被作為拓展中的過程來處理，而是作為獨立的局部過程之和來處理。
其次，該論點把刺激分布的維度與刺激結果的維度關聯起來。
由于視網膜是二維的，因此被見到的空間也必定是二維的。
但是，視網膜是大腦三維視覺的界面（boundarysurface），建立在這個界面上的力決定了一種擴展至整個三維區的過程。
貝克萊的論點僅僅證明了，在某些條件下，客觀上位于不同距離的兩個點看上去似乎位于同一距離，但是，貝克萊的論點并未證明，這種距離必須是零，因為它沒有指明兩個物體出現的距離（參見考夫卡，1930年）。
與貝克萊的論點相似的一種謬論也在感覺心理學的其他領域出現了。
經常被提及的這個論點是，如果一個特定的刺激樣式具有一定的維度（在這些維度中，該刺激樣式可以獨立地變化），那末，相應的行為資料也将具有同樣數目的維度，而且不會更多。
因此，就我們關于光強的雙重效應［白色和堅持性（white－nessandinsistency）」的陳述而言，人們可能會對一個刺激變量僅與一個知覺變量相對應的問題提出異議，盡管就我所知，該論點尚未用于這一特例。
但是，該論點已經用于聲學，在聲學中，人們可以從純粹的正弦曲線波（sinnsoidalwaves）頻率和振幅的雙重變異性中得出下列結論，即相應的聽覺效果（純粹的音調）也可能具有這兩種屬性。
由此可見，這一論點的錯誤是顯而易見的。
如果使電流通過電解質，那末，電解質便分解，同時産生熱，這兩種結果&mdash&mdash電解質的分解和熱的産生均直接有賴于電流的強度。
換言之，在原因維度和結果維度之間并不存在邏輯的聯系（苛勒，1923年b，p．422）。
而且，不論在空間知覺還是在聲學中，這一虛假的假設已經對實驗和理論産生了決定性影響。
一俟我們從自己的解釋原理中排除了這種假設，我們就沒有必要再去說它了。
尚不清晰的原始三維空間 讓我們回到三維空間上來。
在三維空間的最為原始的形式中，它看上去幾乎是同質的；由于霧的濃度随着距離而增加，因此也不必然如此。
暫且撇開那點不談，在整個可見的空間範圍内充斥着同樣的物質，也就是灰色的霧。
我們的空間在正常條件下是多麼地不同啊！即使在梅茨格的具有更強明度的實驗中，我們的空間也是多麼地不同啊！人們在一定的距離内見到一堵白色的牆，白色限于那個平面，處于觀察者和牆壁之間的空間看上去并非白色，而是像&ldquo純粹空間&rdquo那般透明。
于是，我們看到原始空間缺乏正常空間所具有的那種清晰度（articulation）。
與此同時，我們也看到，接近刺激的清晰度（僅僅是微觀結構）可能産生有關知覺場的更為豐富的清晰度，空的空間（emptyspace）為一彩色面（colouredsurface）所終止。
由于清晰度要求刺激的異質性，也即對清晰度負有責任的特殊的力，因此我們必須進一步下結論說，同質的三維性，即霧，是一種簡單的結果，也即我們的視覺所能看到的最簡單的結果。
我們被誘使着去說，絕對的同質刺激在神經系統中引起最小的事件；而且，在這些條件下可能很少發生。
（2）面是組織的強有力産物 根據前面的讨論，看來，一個面（surface）是一個高度組織的結果，它預示着特殊的力。
這些力意味着異質性是一件不言而喻的事。
如果一切參數（parameter）都具有恒常值的話，那麼在一個系統内便不會發生任何事情。
更為特定地說，異質刺激如何在生理場中産生力，這一點已由苛勒于1920年表明了，由于它要求某種物理-化學的詳細情節，這裡不得不予以省略。
由于接近刺激的微觀結構，這些力産生了空的空間組織和界平面（boundingplanesurface）；也就是說，顔色先前曾彌散于整個空間，現在則聚集于由實際的力所支持的一個面上，而且在空間的其餘部分中消失。
看到一個平面，這似乎是世界上最簡單不過的事情了；我們對于使這個平面存在的力是一無所知的，這種簡單的知覺是一個高度動力（dynamic）的事情，一俟維持該平面的力受到幹擾，該事情就會立即發生變化。
強調這一點是重要的，因為人們關于空間知覺的傳統陳述（盡管這些人對于我們的知識已經作出了最有價值的貢獻），基本上是非動力的，也就是說，是純粹幾何學的，每個點都有它自己的&ldquo部位記号&rdquo（localsign），而一個面的外表則被認為是與特殊分布的部位記号之和相等的。
由大腦損傷而引起的力的弱化 對産生平面的力進行幹預也會改變平面的外表。
我們已經看到，當刺激異質性的喪失引起力的喪失時将會發生什麼情況。
但是，我們還可以用另外一種方式對力進行幹預。
正如我們所見到的那樣，實際的心物過程有賴于内部條件和外部條件。
讓我們來使外部條件保持不變，而僅僅去改變内部條件；也就是說，讓我們幹預一下我們觀察者的大腦，看看究竟會發生什麼情況。
當然，我們不能為了滿足我們的科學好奇心而故意這樣做。
但是，意外傷害（戰争提供了數目驚人的意外傷害的病例）卻有助于實現我們的目标。
可以毫不誇張地說，一切腦損均影響心物過程的組織，但是，症狀表現則依據損傷部位和損傷數量而有所不同［黑德，1926年；戈爾茨坦（Goldstein），1927年］。
由于我們在人類身上無法進行系統的切除實驗，因此，我們必須對偶爾送到我們手上的病例進行研究。
現在，正巧有這樣一個病例。
蓋爾布（Gelb）于1920年發現兩個病人，他們的組織受到損壞的地方正是我們現在感興趣的地方。
他們根本無法看到真正的面，也就是說，在他們的心物場中發生的色彩過程從未聚集在一個平面上，而是始終具有某種厚度，這種厚度的變化正好與距離刺激的明度相反。
因此，如果一個黑色的面看來好像是一個15厘米厚的黑色層，那麼，一個白色的面看來就隻是2－3厘米厚的一層東西了。
同樣的道理，在一個白色背景上的黑色圓圈就不會顯現在該白色平面上；該黑色圓圈會從白色背景上朝着觀察者的方向投射，并離他而去。
此外，它還将比我們所見的顯得更大一些；如果要求病人指向圓圈的界線，那麼，他們會指向圓圈界線以外幾個毫米的地方。
由此可見構成和塑造圖形的力在各個方面均變得更弱，而不僅僅在第三維度上變得更弱。
在第三維度中要比在第一維度和第二維度中傳播得更遠，這當然是由于下列事實，即白色阻止黑色以幅射方向傳播，而白色在第三維度中并不産生相似的影響。
（3）不同的組織階段 讓我們回到梅茨格的實驗上來。
在充斥着霧的空間的兩個階段和一個垂直平面的外表之間存在着一個階段，在這個階段中，所有顔色均聚集在一個面上，可是，它并不是一個平面，而是一個空&ldquo碗&rdquo，這個空碗從各方面把觀察者包圍起來。
為了與前面的論點相一緻，我們必須下結論說，這樣一種曲面（curvedsur-face）比一個平面更容易産生，也就是說，它比後者更容易與較弱的力相一緻。
按照這一解釋，進一步的事實是，如果觀察者在這隻&ldquo碗&rdquo中滞留時間十分長久，那麼該&ldquo碗&rdquo便開始分解成霧（然而，這霧并不傳播到觀察者那裡，而是在他面前留下清晰的透明層），因為繼續暴露于同一種刺激之下将會削弱由刺激施加的力。
于是，我們便有了由刺激而産生的組織系列，這些刺激意味着不斷增加的有效的力的強度：（1）顔色相等地分布在某個可見的容積（volume）内。
這一結果尚未被報道；不論它是否實現，都必定由進一步的實驗來确定。
（2）顔色分布在整個可見的容積内，但是随着離觀察者的距離的不斷增加而變濃。
（3）顔色限于可見容積的較遠一端，該可見容積形成碗狀的霧。
（4）顔色聚集在霧狀表面，該霧狀表面像一隻碗那般把觀察者包圍起來。
（5）顔色聚集在垂直的平行平面中，該平面具有真正的面的特征（與朦胧性質相反）。
第（3）到（5）預示了刺激的異質性，即微觀結構；