律呂闡微卷三

林鐘正律通長退一位即太蔟倍律外徑 夷則正律通長退一位即姑洗倍律外徑 南呂正律通長退一位即蕤賔倍律外徑 無射正律通長退一位即夷則倍律外徑 應鐘正律通長退一位即無射倍律外徑 黃鐘半律通長退一位即黃鐘倍律内徑正律外徑大呂半律通長退一位即太蔟倍律内徑正律外徑太蔟半律通長退一位即姑洗倍律内徑正律外徑夾鐘半律通長退一位即蕤賔倍律内徑正律外徑姑洗半律通長退一位即夷則倍律内徑正律外徑仲呂半律通長退一位即無射倍律内徑正律外徑蕤賔半律通長退一位即黃鐘正律内徑半律外徑林鐘半律通長退一位即太蔟正律内徑半律外徑夷則半律通長退一位即姑洗正律内徑半律外徑南呂半律通長退一位即蕤賔正律内徑半律外徑無射半律通長退一位即夷則正律内徑半律外徑應鐘半律通長退一位即無射正律内徑半律外徑凡倍律内徑折半即半律内徑 凡六隂呂以陽律之徑分為實以十億乗之以十億○二千九百三十萬○二千二百三十六除之即得本呂之徑隂呂求陽律亦仿此十億○二千九百三十萬有竒之數者應鐘倍律外徑五一四六五一一一八三二一七四六○進位倍數也 次求三十六律外周内周 以本律之徑乗三一四一五九二六五以十除之得周 如疊求之以本律之周為實以十億乘之以十億○二千九百三十萬○二千二百三十六除之得次律之周 倍律外周折半即正律内周半律外周 倍律内周正律外周折半即半律内周 次求三十六律面幂 以本律之周徑相乘為實以四歸之或以半周半徑相乗皆得面幂 如疊求之以本律之面幂為實以十億乘之以十億○五千九百四十六萬三千○九十四除之得次律之面幂 倍律面幂折半即正律之面幂正律面幂折半即半律之面幂 置七八五三九八一六二五以四除之得倍律黃鐘面幂各以正律通長乘之得各倍律之面幂 置七八五三九八一六二五以八除之得正律黃鐘面幂各以倍律面幂折半得各正律之面幂 置七八五三九八一六二五以一十六除之得半律黃鐘面幂各以正律面幂折半得各半律之面幂 次求三十六律實積 各律以通長乘本律面幂再以通長乘所得即本律實積 如欲以次求之置本律實積為實以十兆乗之以十一兆二千二百四十六萬二千○四十八億三千○九十三萬七千二百九十八除之得次律實積 倍律實積四歸之得正律實積正律實積四歸之得半律實積 黃鐘倍律面幂進一位即蕤賔倍律之實積倍之即黃鐘倍律之實積 太蔟倍律面幂進一位即林鐘倍律之實積倍之即大呂倍律之實積 姑洗倍律面幂進一位即夷則倍律之實積倍之即太蔟倍律之實積 蕤賔倍律面幂進一位即南呂倍律之實積倍之即夾鐘倍律之實積 夷則倍律面幂進一位即無射倍律之實積倍之即姑洗倍律之實積 無射倍律面幂進一位即應鐘倍律之實積倍之即仲呂倍律之實積 黃鐘正律面幂進一位即黃鐘正律之實積半之即蕤賔正律之實積 太蔟正律面幂進一位即大呂正律之實積半之即林鐘正律之實積 姑洗正律面幂進一位即太蔟正律之實積半之即夷則正律之實積 蕤賔正律面幂進一位即夾鐘正律之實積半之即南呂正律之實積 夷則正律面幂進一位即姑洗正律之實積半之即無射正律之實積 無射正律面幂進一位即仲呂正律之實積半之即應鐘正律之實積 已上諸律有相應處可見一氣貫通之妙載堉未言今推之如此學者宜深玩之 律管長短廣狹自然之理數河圖已顯其象象數篇詳之